В результате опытов Резерфорда, какие силы отклоняют альфа-частицы от прямолинейной траектории? а. Какие силы

Давайте рассмотрим каждый вопрос по очереди.

а. В результате опытов Резерфорда, альфа-частицы отклоняются от прямолинейной траектории под действием электростатических сил. Когда альфа-частица подлетает к ядру атома, она взаимодействует с положительно заряженным ядром. Заряженные частицы притягиваются или отталкиваются в зависимости от своих зарядов. В данном случае, альфа-частица, имеющая положительный заряд, отталкивается от положительно заряженного ядра.

б. За отклонение альфа-частиц от прямолинейной траектории отвечают электростатические силы. Так как альфа-частица имеет положительный заряд, она подвержена взаимодействию с негативно заряженными электронами в атоме, которое приводит к отклонению ее пути.

в. Альфа-частицы испытывают воздействие электростатических сил, в основном отталкивающих, которые препятствуют им двигаться прямолинейно. Когда положительно заряженная альфа-частица приближается к положительно заряженному ядру, она отталкивается от него и ее путь становится изогнутым.

г. На альфа-частицы действуют электростатические силы, отклоняющие их от прямолинейной траектории. Эти силы возникают из-за взаимодействия заряженных частиц. Альфа-частица, имеющая положительный заряд, отталкивается от других положительных зарядов в атоме, таких как протоны в ядре и негативно заряженные электроны.

д. Происходит отклонение альфа-частиц от прямолинейного движения из-за влияния электростатических сил. Положительно заряженные альфа-частицы отталкиваются от положительно заряженных ядер и негативно заряженных электронов, что приводит к изменению их траектории.

Теперь перейдем ко второму вопросу.

Какая часть исходных радиоактивных ядер распадется за время, равное двум полураспадам?

Для решения этой задачи, нам необходимо знать закон полураспада. Если полураспадное время обозначить как \(T_{\frac{1}{2}}\), то количество не распавшихся ядер \(N\) можно выразить как функцию времени \(t\) со следующей формулой:

\[N = N_0 \cdot \left(\frac{1}{2}\right)^{\frac{t}{T_{\frac{1}{2}}}}\]

Где \(N_0\) - начальное количество ядер.

Мы хотим найти долю не распавшихся ядер к начальному количеству \(N_0\) за время, равное двум полураспадам. Этот период времени составляет \(2 \cdot T_{\frac{1}{2}}\). Подставив \(t = 2 \cdot T_{\frac{1}{2}}\) в формулу выше, получим:

\[N = N_0 \cdot \left(\frac{1}{2}\right)^{\frac{2 \cdot T_{\frac{1}{2}}}{T_{\frac{1}{2}}}} = N_0 \cdot \left(\frac{1}{2}\right)^2 = N_0 \cdot \frac{1}{4}\]

Таким образом, за время, равное двум полураспадам, доля не распавшихся ядер составляет \(\frac{1}{4}\) от начального количества.

Надеюсь, что эти объяснения помогли вам понять, какие силы отклоняют альфа-частицы от прямолинейной траектории и какая часть исходных ядер распадется за время, равное двум полураспадам.