Какое различие в давлении жидкости наблюдается между широкой и более узкой частями реки, если скорость течения

Чтобы найти различие в давлении жидкости между широкой и более узкой частями реки, мы можем использовать уравнение Бернулли. Это уравнение описывает сохранение энергии в потоке жидкости.

Уравнение Бернулли имеет следующий вид:

\[ P_1 + \frac{1}{2} \rho v_1^2 + \rho g h_1 = P_2 + \frac{1}{2} \rho v_2^2 + \rho g h_2 \]

где:
- \( P_1 \) и \( P_2 \) - давления в широкой и узкой частях реки соответственно,
- \( \rho \) - плотность жидкости (предполагаем, что она постоянна),
- \( v_1 \) и \( v_2 \) - скорости течения в широкой и узкой частях реки соответственно,
- \( g \) - ускорение свободного падения,
- \( h_1 \) и \( h_2 \) - высоты жидкости над определенной точкой в широкой и узкой частях реки соответственно.

Мы знаем, что скорость течения увеличивается с 2 м/с до 4 м/с. Также мы можем предположить, что высоты \( h_1 \) и \( h_2 \) практически одинаковы, так как река находится в равнинном месте.

Для упрощения уравнения Бернулли мы можем пренебречь значениями \( \frac{1}{2} \rho v_1^2 \) и \( \frac{1}{2} \rho v_2^2 \), так как они вносят небольшой вклад в сравнении с остальными значениями.

Теперь, применяя уравнение Бернулли, мы можем записать:

\[ P_1 + \rho g h_1 = P_2 + \rho g h_2 \]

Поскольку высоты \( h_1 \) и \( h_2 \) практически одинаковы, то они уничтожаются из уравнения, и остается:

\[ P_1 = P_2 \]

Таким образом, различие в давлении жидкости между широкой и более узкой частями реки равно нулю при увеличении скорости течения с 2 м/с до 4 м/с. Это означает, что давление остается постоянным при ускорении движения жидкости.