Каков будет эффект на резонансную частоту колебательного контура, если удаляется диэлектрик, находящийся между обкладками плоского конденсатора с относительной диэлектрической проницаемостью ε = 4? Подробно рассмотрите задачу на основе имеющихся данных.
Chudesnaya_Zvezda
Для того чтобы ответить на данную задачу, нужно знать формулу для резонансной частоты колебательного контура и как изменение диэлектрика влияет на эту частоту.
Резонансная частота колебательного контура может быть вычислена с помощью следующей формулы:
\[ f = \frac{1}{2\pi \sqrt{LC}} \]
где \( f \) - резонансная частота, \( L \) - индуктивность, а \( C \) - ёмкость.
В данной задаче имеется плоский конденсатор с относительной диэлектрической проницаемостью \( \varepsilon = 4 \).
При наличии диэлектрика между обкладками конденсатора, его ёмкость \( C \) будет увеличена по сравнению с ёмкостью свободного пространства. Формула для расчета ёмкости конденсатора с диэлектриком задается как:
\[ C = \frac{\varepsilon \varepsilon_0 A}{d} \]
где \( \varepsilon_0 \) - диэлектрическая постоянная свободного пространства, \( A \) - площадь пластин конденсатора, а \( d \) - расстояние между пластинами.
Когда диэлектрик удаляется, связанная с ним энергия сохраняется, и следовательно ёмкость \( C \) снова становится равной ёмкости свободного пространства. Таким образом, после удаления диэлектрика, значение ёмкости будет изменено на ёмкость свободного пространства \( C_0 \):
\[ C_0 = \frac{\varepsilon_0 A}{d} \]
Теперь мы можем выразить изменение ёмкости \( \Delta C \) как:
\[ \Delta C = C - C_0 \]
\[ \Delta C = \frac{\varepsilon \varepsilon_0 A}{d} - \frac{\varepsilon_0 A}{d} \]
\[ \Delta C = \frac{\varepsilon \varepsilon_0 A - \varepsilon_0 A}{d} \]
\[ \Delta C = \frac{(\varepsilon - 1) \varepsilon_0 A}{d} \]
Теперь, зная значение изменения ёмкости \( \Delta C \), мы можем рассчитать новую ёмкость \( C" \) после удаления диэлектрика:
\[ C" = C - \Delta C \]
\[ C" = \frac{\varepsilon \varepsilon_0 A}{d} - \frac{(\varepsilon - 1) \varepsilon_0 A}{d} \]
\[ C" = \frac{\varepsilon - (\varepsilon - 1)}{\varepsilon} C \]
\[ C" = \frac{1}{\varepsilon} C \]
Теперь мы можем вычислить новую резонансную частоту \( f" \) после удаления диэлектрика:
\[ f" = \frac{1}{2\pi \sqrt{L \cdot C"}} \]
\[ f" = \frac{1}{2\pi \sqrt{L \cdot \frac{1}{\varepsilon} C}} \]
\[ f" = \frac{1}{2\pi \sqrt{\frac{L}{\varepsilon} \cdot C}} \]
Как видно из данной формулы, новая резонансная частота \( f" \) обратно пропорциональна квадратному корню относительной диэлектрической проницаемости \( \varepsilon \). Это означает, что при удалении диэлектрика, резонансная частота увеличится.
Резонансная частота колебательного контура может быть вычислена с помощью следующей формулы:
\[ f = \frac{1}{2\pi \sqrt{LC}} \]
где \( f \) - резонансная частота, \( L \) - индуктивность, а \( C \) - ёмкость.
В данной задаче имеется плоский конденсатор с относительной диэлектрической проницаемостью \( \varepsilon = 4 \).
При наличии диэлектрика между обкладками конденсатора, его ёмкость \( C \) будет увеличена по сравнению с ёмкостью свободного пространства. Формула для расчета ёмкости конденсатора с диэлектриком задается как:
\[ C = \frac{\varepsilon \varepsilon_0 A}{d} \]
где \( \varepsilon_0 \) - диэлектрическая постоянная свободного пространства, \( A \) - площадь пластин конденсатора, а \( d \) - расстояние между пластинами.
Когда диэлектрик удаляется, связанная с ним энергия сохраняется, и следовательно ёмкость \( C \) снова становится равной ёмкости свободного пространства. Таким образом, после удаления диэлектрика, значение ёмкости будет изменено на ёмкость свободного пространства \( C_0 \):
\[ C_0 = \frac{\varepsilon_0 A}{d} \]
Теперь мы можем выразить изменение ёмкости \( \Delta C \) как:
\[ \Delta C = C - C_0 \]
\[ \Delta C = \frac{\varepsilon \varepsilon_0 A}{d} - \frac{\varepsilon_0 A}{d} \]
\[ \Delta C = \frac{\varepsilon \varepsilon_0 A - \varepsilon_0 A}{d} \]
\[ \Delta C = \frac{(\varepsilon - 1) \varepsilon_0 A}{d} \]
Теперь, зная значение изменения ёмкости \( \Delta C \), мы можем рассчитать новую ёмкость \( C" \) после удаления диэлектрика:
\[ C" = C - \Delta C \]
\[ C" = \frac{\varepsilon \varepsilon_0 A}{d} - \frac{(\varepsilon - 1) \varepsilon_0 A}{d} \]
\[ C" = \frac{\varepsilon - (\varepsilon - 1)}{\varepsilon} C \]
\[ C" = \frac{1}{\varepsilon} C \]
Теперь мы можем вычислить новую резонансную частоту \( f" \) после удаления диэлектрика:
\[ f" = \frac{1}{2\pi \sqrt{L \cdot C"}} \]
\[ f" = \frac{1}{2\pi \sqrt{L \cdot \frac{1}{\varepsilon} C}} \]
\[ f" = \frac{1}{2\pi \sqrt{\frac{L}{\varepsilon} \cdot C}} \]
Как видно из данной формулы, новая резонансная частота \( f" \) обратно пропорциональна квадратному корню относительной диэлектрической проницаемости \( \varepsilon \). Это означает, что при удалении диэлектрика, резонансная частота увеличится.
Знаешь ответ?